Физика (WinWord) [Лекция]

---

запомнить в избранное   искать в этом разделе

---

ВНИМАНИЕ !!! Это сокращенная версия файла. Предназначена она только для того, чтобы вы могли предварительно ознакомиться с документом, перед тем как его скачать. Здесь нет картинок, не сохранен формат, шрифт, размеры и положение на странице.
Чтобы скачать полную версию, нажмите ссылки которые находятся чуть-чуть ниже (Info File Mail)

---

Info File Mail

Файл относится к разделу:
ФИЗИКА

---

Лекция 17
13.2. Теплоемкость кристаллической решетки.
Продолжение
Здесь мы проведем некоторые подсчеты, повторяющие проведенные при выводе формулы Планка. Прежде всего запишем выражения для количества стоячих волн с энергией и для их энергий:
; .
Средняя энергия
.
Введя переменную , перепишем это выражение в виде
.
При преобразованиях мы воспользовались выражением для суммы членов бесконечной геометрической прогрессии. Наконец, выполнив дифференцирование, получаем нужное выражение:
.
Подсчитаем теперь тепловую энергию моля кристаллического вещества. При выводе формулы Планка не существует ограничения на максимальную частоту . В случае же кристалла не имеет смысла говорить о волне, длина которой меньше расстояния между атомами. А говоря иначе, количество стоячих волн должно равняться числу степеней свободы 3NA. Это позволяет определить максимальное значение частоты (Vмоль-объем моля вещества:
;
.
Для подсчета тепловой энергии, запасенной молем вещества, нам надо взять интеграл:
.
При высокой температуре и экспоненту в знаменателе подынтегрального выражения можно разложить в ряд, ограничившись первым членом разложения. Кроме того, куб скорости в знаменателе можно представить в виде:
.
Тогда для ET мы получим:
.
Таким образом, при высокой температуре молярная теплоемкость кристалла
,
и мы получаем закон Дюлонга и Пти. Как должно быть ясно из сказанного, это выражение справедливо лишь при достаточно высокой температуре, когда возможно разложение экспоненты в ряд с ограниченным количеством членов разложения.
Анализировать поведение теплоемкости при низких температурах мы не будем. Отметим только, что в качестве "граничной" температуры вводится так называемая температура Дебая (, которая определяется условием. При температурах необходимо учитывать эффекты квантования энергии.
14.1. Преобразования Лоренца
Y Y'
K K'
v
O O' X,X'
До сих пор у нас не возникало необходимости переходить из одной системы отсчета в другую при больших скоростях относительного движения эт

• подписаться на рассылку. • добавить в избранное. • нашли ошибки ?

Это место