Meтоды pаcчeта элeктpоcтатичecкиx полeй (RTF)

---

запомнить в избранное   искать в этом разделе

---

ВНИМАНИЕ !!! Это сокращенная версия файла. Предназначена она только для того, чтобы вы могли предварительно ознакомиться с документом, перед тем как его скачать. Здесь нет картинок, не сохранен формат, шрифт, размеры и положение на странице.
Чтобы скачать полную версию, нажмите ссылки которые находятся чуть-чуть ниже (Info File Mail)

---

Info File Mail

Файл относится к разделу:
ТЕХHОЛОГИЯ

---

1. ОСНОВНЫЕ УРАВНЕНИЯ ЭЛЕКТРОСТАТИЧЕСКОГО ПОЛЯ
Прежде чем приступить к изложению численных методов расчета электростатического поля, запишем основные уравнения, устанавливающие связи между вектором напряженности электрического поля , вектором электрического смещения и истоками электрического поля (т.е. зарядами. Поскольку в данной работе рассматривается только электростатическое поле, то будем считать, что эти векторы, так же как и заряды, являются функциями пространственных координат, но не функциями времени. Кроме того, мы ограничимся здесь рассмотрением системы уравнений для неподвижных сред, предполагая, что все находящиеся в них тела неподвижны.
Распределение электрического поля в пространстве определяется одним из уравнений Максвелла, устанавливающим связь между вектором электрического смещения и истоками поля:
. (1.1)
Согласно уравнению (1.1) силовые линии вектора смещения начинаются и закачиваются на зарядах, плотность ( которых стоит в правой части уравнения (1.1.
Уравнение (1.1) должно быть дополнено соотношением между векторами поля и диэлектрической проницаемостью среды . Условимся в дальнейшем считать, что значения , заданные в каждой точке поля, остаются постоянными во времени, не зависят от напряженности поля, но могут быть кусочно-постоянными в пространстве, т.е. могут изменяться скачком при переходе из одной среды в другую, оставаясь постоянными в пределах каждой среды. Тела с остаточной поляризованностью, а также анизотропные среды, из нашего рассмотрения исключаются. При этих условиях для каждого момента времени имеем
, (1.2)
где =8,8510-12 Ф/м - электрическая постоянная.
Кроме того, уравнения (1.1) и (1.2) необходимо дополнить граничными условиями для векторов и .
Так как значения параметра ( могут изменяться скачком при переходе через поверхность раздела двух сред, то на этих поверхностях теряют смысл пространственные производные (div) в уравнении (1.1. На поверхностях раздела должны удовлетворятся следующие граничные условия:
, (1.3)
т.е.

• подписаться на рассылку. • добавить в избранное. • нашли ошибки ?

Это место